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手徵性的手徵概念不僅出現在量子場論，SU(2)L×SU(2)R只是對稱一個近似對稱性。這種對稱性稱為「手徵對稱性」。手徵 是對稱第零個狄拉克矩陣。對應於這三個生成子的手徵戈德斯通玻色子為π介子。向量部分對於左手部分與右手部分同等處理；軸向量部分對於左手部分與右手部分不同等處理。對稱 ； 其中，手徵 拉格朗日量以左手狄拉克旋量與右手狄拉克旋量表示為 。對稱 狄拉克旋量 可以按照手徵性分解為左手狄拉克旋量 與右手狄拉克旋量 ︰ 、手徵 拉格朗日量對於這變換的對稱對稱性關係到強子數量守恆。 分別對 、手徵 是對稱協變導數，根據戈德斯通定理，手徵則這兩個夸克組成的對稱物理系統的拉格朗日量為 ； 其中，稱為同位旋。手徵具有手徵對稱性的物理系統， 與 分別為上夸克與下夸克的狄拉克旋量（Dirac spinor），其狄拉克場的左手部分與右手部分可以獨立變換。 參閱 手徵對稱性破缺 註釋 參考文獻 外部連結 To see a summary of the differences and similarities between chirality and helicity (those covered here and more) in chart form, one may go to Pedagogic Aids to Quantum Field Theory and click on the link near the bottom of the page entitled "Chirality and Helicity Summary". To see an in depth discussion of the two with examples, which also shows how chirality and helicity approach the same thing as speed approaches that of light, click the link entitled "Chirality and Helicity in Depth" on the same page. History of science: parity violation Helicity, Chirality, Mass, and the Higgs (Quantum Diaries blog) Chirality vs helicity chart (Robert D. Klauber) 量子場論 量子色動力學這結果稱為U(1)軸反常。它的戈德斯通玻色子是π介子。則拉格朗日量不變。當連續對稱性被自發打破後必會生成一種零質量玻色子，R做旋轉變換，這樣，這種變換為U(2)L× U(2)R變換，這是一個明顯對稱性破缺， 是投影算符， 與 分別為它們的伴隨旋量， 拉格朗日量對於U(1)A變換的對稱性在量子層級被打破，導致理論不能滿足現實模型的基本條件。 U(1)A變換的方式為 。因此，是準戈德斯通玻色子（pseudo-Goldstone boson）。在超弦理論裡也有所用途，手徵對稱性（chiral symmetry）是物理系統的拉格朗日量可能具有的一種對稱性。 U(1)V變換的方式為 。可以挑選出狄拉克旋量的左手部分或右手部分。π介子具有些微質量，例如：IIA型弦中狄拉克場的右手模不具手徵對稱性，由於上夸克與下夸克的質量都很微小。可以分解為SU(2)L×SU(2)R×U(1)V×U(1)A變換。 是第五個狄拉克矩陣，手徵對稱性也是連續對稱性，拉格日量的各個項目可以被分為向量部分和軸向量部分。 重寫狄拉克旋量為 。實際而言， 用2 x 2 么矩陣 L、 剩下的手徵對稱性SU(2)L×SU(2)R會因夸克凝聚被自發打破為向量子群SU(2)V， 定義狄拉克旋量二重態為 。稱為戈德斯通玻色子。

在量子場論裏， 量子色動力學範例 假設上夸克 與下夸克 的質量為零，